|
Созданы и экспериментально исследованы двумерные фотонные кристаллы на основе гексагональной решетки отверстий в кремниевых эпитаксиальных слоях с наноостровками германия. Обнаружены высокодобротные моды связанных состояний в континууме и увеличение сигнала люминесценции островков более чем на два порядка, что представляет интерес для кремниевой нанофотоники.
Рис. 1. Люминесцентный отклик структуры с Geнаноостровками в области двумерного ФК (PhC) в сравнении с люминесцентным откликом, измеренным в непроцессированной области образца (outside PhC). Сигнал фотолюминесценции анализировался в телесном угле ± 7.5° от нормали к поверхности. Наблюдаемый в ФК спектр узких линий фотолюминесценции обусловлен взаимодействием излучения наноостровков с высокодобротными модами связанных состояний в континууме. (a) — схематическое представление исследуемого двумерного ФК с Ge наноостровками. (b) — теоретически рассчитанные дисперсионные зависимости излучательной способности измеренного ФК вблизи Г-точки зоны Бриллюэна. |
М.В. Степихова, С. М. Сергеев, М. В. Шалеев, А. В. Новиков, А. Н. Яблонский, Н. А. Байдакова,
С.А. Дьяков, Н. А. Гиппиус — Сколтех;
С.Г. Тиходеев — МГУ;
1.
В волноводных гетероструктурах с квантовыми ямами (КЯ) HgTe/CdHgTe при оптической накачке получено стимулированное излучение в диапазоне 2.8−3.7 мкм при рекордно высоких температурах вплоть до 267 K, что открывает возможность создания лазеров, работающих в окне прозрачности атмосферы 3−5 мкм при охлаждении термоэлектрическими элементами Пельтье. Достигнутое продвижение в область более длинных волн и более высоких рабочих температур (в сравнении с предшествущими работами, относящимися к системе HgTe/CdHgTe) связывается с оптимизацией зонной зонного спектра носителей к КЯ и величины разрывов зон на гетерограницах. За счет этого удается в значительной мере подавить процессы безызлучательной оже-рекомбинации (как «классической» оже-рекомбинации, так и резонансных беспороговых процессов в КЯ) либо сдвинуть точку их включения в область более высоких температур.
С.В. Морозов, М. А. Фадеев, В. В. Румянцев, А. М. Кадыков, А. А. Дубинов,
1. K.E.Kudryavtsev, V.V.Rumyantsev, V.Ya.Aleshkin, A.A.Dubinov, V.V.Utochkin, M.A.Fadeev, N.N.Mikhailov, G. Alymov, D. Svintsov, V.I.Gavrilenko, S.V.Morozov. Temperature limitations for stimulated emission in 3−4 μm range due to threshold and non-threshold Auger recombination in HgTe/CdHgTe quantum wells. Appl. Phys. Lett.117, 083103 (2020)
2. M.A.Fadeev, V.V.Rumyantsev, A.M.Kadykov, A.A.Dubinov, A.V.Antonov, K.E.Kudryavtsev, S.A.Dvoretskii, N.N.Mikhailov, V.I.Gavrilenko, S.V.Morozov. Stimulated emission in the 2.8−3.5 μm wavelength range from Peltier cooled HgTe/CdHgTe quantum well heterostructures. Optics Express 26, 12755 (2018).
Впервые продемонстрировано снижение эффективной высоты барьера Мотта в диодной гетероструктуре металл/AlGaN/GaN за счет поляризационно-индуцированного d-легирования гетероперехода. Эффективная высота барьера контролируется изменением толщины и состава слоя AlGaN и работой выхода металла барьерного контакта. Изготовлены низкобарьерные диоды Мотта Ti/AlGaN/GaN, демонстрирующие высокие значения ампер-ваттной чувствительности (9 А/Вт) при малой удельной величине дифференциального сопротивления (4´10−4 Wxсм2) при нулевом смещении.
Координатные зависимости положения дна зоны проводимости в диодных гетероструктурах (схематично) демонстрируют влияние поляризационного заряда, расположенного в плоскости гетерограницы AlGaN/GaN, на форму потенциального барьера: обычный диод Мотта металл/GaN — кривая 1; низкобарьерная диодная гетероструктура металл/AlGaN/GaN — кривая 2; такая же гетероструктура металл/AlGaN/GaN, но без учета поляризационных свойств — кривая 3. На вставке показана схема слоев в низкобарьерной диодной гетероструктуре. |
Н.В.Востоков, М. Н. Дроздов, О. И. Хрыкин, П. А. Юнин,
Публикации:
N.V. Vostokov, M.N. Drozdov, O.I. Khrykin, P.A. Yunin, and V.I. Shashkin. Low-barrier Mott diodes with near-surface polarization-induced δ-doping. Appl. Phys. Lett., V. 116, No. 1, 013505 (2020).
Продемонстрирована фазовая синхронизация больших массивов (до 9000) джозефсоновских контактов Nb/NbSi/Nb поверхностными электромагнитными волнами, распространяющимися вдоль границы ниобиевых электродов и подложки. Обнаружены геометрические резонансы, проявляющиеся в виде ступеней на вольт-амперных характеристиках и стоячих волн в изображениях, полученных методом сканирующей лазерной микроскопии. Максимальная мощность субТГц излучения получена в условиях выраженной асимметрии диаграммы направленности, что указывает на доминирующий механизм синхронизации бегущей электромагнитной волной. Обнаружено сверхизлучательное увеличение интенсивности сигнала с ростом числа активных контактов.
М.А. Галин, В. В. Курин, А. М. Клушин, Н. К. Вдовичева,
V.M. Krasnov, E.A. Borodianskiy — Stockholm University, Sweden;
F. Rudau, D. Koelle, R. Kleiner — Universitat Tubingen, Germany.
Phys. Rev. Appl. 14, 024051 (2020); 9, 054032 (2018)
Методом рассеяния Мандельштама — Бриллюэна собнаружено влияние упругих деформаций на величину и знак константы взаимодействия Дзялошинского — Мория (ВДМ) в многослойных структурах Co/Pt. Изменение деформации от — 0.1% до + 0.1% изменяет величины константы от — 0.2 до 0.9 мДж/м2. Показано, что в гибридных структурах пьезоэлектрик-ферромагнетик ВДМ можно управлять электрическим полем, что открывает возможность энергоэффективного манипулирования магнитными скирмионами.
(а) Геометрия эксперимента. Магнитная пленка на подложке. Изгиб подложки приводит к возникновению деформаций в магнитной пленке. Бриллюэновское рассеяние света в геоматрии Даймона-Эшбаха. (б) Зависимость константы взаимодействия Дзялошинского-Мория от величины деформаций магнитной пленки. Видно, что взаимодействие Дзялошинского-Мория значительно изменяется при приложении деформаций. (в) и (г) Фурье образ магнитной доменной структуры пленки в отсутствие (в) и присутствие (г) деформаций. При приложении деформаций происходит перестройка доменной структуры, обусловленная изменением взаимодействия Дзялошинского-Мория. |
Н.С. Гусев, Е. В. Скороходов, Р. В. Горев, М. В. Сапожников,
А.В. Садовников — Саратовский университет, ИРЭ РАН;
С.А. Никитов — ИРЭ РАН;
И.С. Белобородов — California State University Northridge.
1. N.S. Gusev et al, Phys. Rev. Lett. 124, 157202 (2020)
2. O.G. Udalov, I.S. Beloborodov, Physical Review B 102 (13), 134422 (2020)
3. O.G. Udalov, M.V. Sapozhnikov, JMMM, 519, 167464 (2021)
На основе лазерно-плазменного источника излучения и монохроматора с плоской дифракционной решеткой по схеме Черни-Тернера разработан рефлектометр, предназначенный для прецизионных измерений характеристик рентгенооптических элементов. Рабочий диапазон длин волн прибора 1−60 нм, спектральное разрешение до 0,028 нм, размер зондирующего пучка на образце 0,32×0,14 мм2, диаметр исследуемых образцов до 500 мм. Потери эффективности монохроматора из-за дополнительных двух отражений по сравнению с роулондовскими схемами скомпенсированы за счет применения двуслойных отражающих покрытий зеркал-коллиматоров и дифракционной решетки и ионной полировки штрихов решетки. Светосила и спектральное разрешение прибора могут быть увеличены в 2−3 раза за счет асферизации зеркал-коллиматоров. По совокупности характеристик рефлектометр существенно превосходит мировые аналоги и может использоваться для решения спектроскопических задач в различных областях физики и химии.
Фотография рефлектометра и результат сравнения измеренной спектральной зависимости коэффициентов отражения Mo/Si многослойного зеркала с данными, полученными на синхротроне BESSY-II.
|
С.А. Гарахин, И. Г. Забродин, С. Ю. Зуев, И. А. Каськов,
S.A. Garakhin, et al. Rev. Sci. Instrum. — 2020. 91 (6). 063103.
С.А. Гарахин и др. ЖТФ — 2020. 90 (11). С. 1864−1869.
С.А. Гарахин и др. Квантовая электроника. — 2017. Т.47, № 4, С.385−392.
N.I. Chkhalo, et al. Thin Solid Films — 2016. 598 P. 156−160.
В.О. Догадин и др. Поверхность. — 2015. 7. С. 77−86.